{"id":4909,"date":"2020-01-13T02:24:46","date_gmt":"2020-01-13T02:24:46","guid":{"rendered":"http:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/?page_id=4909"},"modified":"2024-09-04T14:59:35","modified_gmt":"2024-09-04T14:59:35","slug":"resolucao-comentada-vestibulares-recentes-acustica-2019-2019","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/vestibulares-recentes\/ondulatoria\/acustica-2018-2019\/resolucao-comentada-vestibulares-recentes-acustica-2019-2019\/","title":{"rendered":"Resolu\u00e7\u00e3o comentada \u2013 Vestibulares recentes \u2013 Ac\u00fastica \u2013 2019\/2019"},"content":{"rendered":"

Resolu\u00e7\u00e3o comentada \u2013 Vestibulares recentes \u2013 Ac\u00fastica \u2013 2019\/2019<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

01-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

As ondas sonoras<\/b><\/span><\/span><\/span>, por serem ondas de natureza mec\u00e2nica, necessitam de um meio para se propagar.<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0Al\u00e9m disso,\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>essas ondas s\u00e3o longitudinais<\/b><\/span><\/span><\/span>, ou seja, a sua dire\u00e7\u00e3o de propaga\u00e7\u00e3o coincide com a oscila\u00e7\u00e3o, portanto,\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>mesmo em um tubo, elas n\u00e3o se propagam na dire\u00e7\u00e3o transversal.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Observe a forma\u00e7\u00e3o da onda em um tubo fechado em uma das extremidades:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

Como podemos observar pelo n\u00famero de n\u00f3s, quando temos esse caso a onda\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>s\u00f3 consegue formar harm\u00f4nicos \u00edmpares.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Dito tudo isso,\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>a alternativa correta \u00e9 a A.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

02-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Express\u00e3o matem\u00e1tica do n\u00edvel sonoro (NS):<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

Como o\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>n\u00edvel sonoro foi fornecido\u00a0\u00a0= 60 dB,\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>voc\u00ea pode\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>descobrir a intensidade do som I\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>recebida pelo\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>ouvido da pessoa sendo dado Io\u00a0= 10-12\u00a0W\/m2:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

R- C<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

03-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Velocidade V de propaga\u00e7\u00e3o da onda na corda<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

V =\u00a0.f\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0340 = 10.f\u00a0\u00a0f = 340\/19\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>f = 34 Hz.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- B<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

04-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- C<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

05-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Altura do som<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

A\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>velocidade<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0de\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>vibra\u00e7\u00e3o da\u00a0fonte sonora (l\u00e2mina, corda, membrana, etc.)<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0\u00e9 que vai\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>definir sua altura.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

As\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>vibra\u00e7\u00f5es lentas produzem sons graves (baixos e grossos)\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>e as\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>vibra\u00e7\u00f5es r\u00e1pidas produzem sons agudos (altos e finos).<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

A\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>altura dos sons\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>depende tamb\u00e9m do\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>tamanho dos corpos que vibram<\/b><\/span><\/span><\/span>.\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Uma corda fina e curta produz sons mais agudos\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>que os de uma\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>corda longa e grossa.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Uma\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>flauta pequenina de tubo bem fino\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>tamb\u00e9m produz\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>sons mais agudos\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>do que um\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>instrumento de sopro com um tubo longo e grosso como a tuba.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

A\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>altura do som est\u00e1 relacionada com sua frequ\u00eancia,<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>ou seja, a\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>altura (tom) \u00e9 a qualidade do som que permite ao ouvido\u00a0distinguir um som grave, de baixa frequ\u00eancia, de um som agudo, de alta frequ\u00eancia.\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

<\/p>\n

R- A<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

06-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Fun\u00e7\u00e3o hor\u00e1ria da elonga\u00e7\u00e3o<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

Observe que\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>o 5 \u00e9 uma constante independente das fun\u00e7\u00f5es seno e cosseno das ondas\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>e, como \u00e9 a\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>mesma para as duas podemos desprez\u00e1-la.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Ent\u00e3o voc\u00ea ter\u00e1:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

<\/p>\n

R- B<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

07-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

<\/p>\n

R- D<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

08-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Efeito Doppler<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

<\/p>\n

R- D<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

09-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Neste exerc\u00edcio, temos a ocorr\u00eancia do\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Efeito Doppler<\/b><\/span><\/span><\/span>, resumido abaixo:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

Utilizando a\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>equa\u00e7\u00e3o de Torricelli<\/b><\/span><\/span><\/span>:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

10-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Trata-se do Efeito Doppler<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Refere-se \u00e0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>varia\u00e7\u00e3o da frequ\u00eancia notada<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0por um\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>observador<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0quando a\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>dist\u00e2ncia entre ele e uma fonte de ondas est\u00e1 aumentando ou diminuindo.<\/b><\/span><\/span><\/span>
\n<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Regra de sinais<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

Se observador ou fonte estiverem em repouso:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

<\/p>\n

R- D<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

11-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Efeito Doppler<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Refere-se \u00e0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>varia\u00e7\u00e3o da freq\u00fc\u00eancia notada<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0por um\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>observador<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0quando a\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>dist\u00e2ncia entre ele e uma fonte de ondas est\u00e1 aumentando ou diminuindo.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Na\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>aproxima\u00e7\u00e3o entre fonte e observador,\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>o\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>mesmo perceber\u00e1 o som emitido pela fonte mais agudo\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>(maior freq\u00fc\u00eancia, recebe maior n\u00famero de frentes de onda na unidade de tempo) do que\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>perceberia se fonte e observador estivessem parados.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Nesse caso, o\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>comprimento de onda aparente percebido pelo observador ser\u00e1 menor\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>que o\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>comprimento da onda emitido pela fonte (observador O1\u00a0das figuras abaixo).<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

No\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>afastamento entre fonte e observador,\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>o\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>mesmo perceber\u00e1 o som emitido pela fonte mais grave\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>(menor freq\u00fc\u00eancia, recebe menor n\u00famero de frentes de onda na unidade de tempo) do que\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>perceberia se fonte e observador estivessem parados.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Nesse caso, o\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>comprimento de onda aparente percebido pelo observador ser\u00e1 maior que o comprimento da onda emitido pela fonte (observador O2\u00a0das figuras acima).<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Observe que o\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>motorista da ambul\u00e2ncia n\u00e3o percebe nenhuma altera\u00e7\u00e3o no som emitido pela sirene, pois eles se movem juntos.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- D<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

12-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Efeito Doppler<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

R- B<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

13-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Primeiro devemos relembrar a f\u00f3rmula do\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>efeito Doppler<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0para uma fonte de ondas\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>se afastando a uma velocidade vs<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0de um\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>receptor que se move a uma velocidade vr<\/b><\/span><\/span><\/span>, a rela\u00e7\u00e3o entre a\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>frequ\u00eancia medida pela fonte\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>(fs) e e medida\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>pelo receptor<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0(fr) \u00e9 dada por:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

14-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Se voc\u00ea n\u00e3o domina a teoria, ela est\u00e1 a seguir:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

<\/p>\n

<\/p>\n

<\/p>\n

R- C<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

15-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

<\/p>\n

R- B<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

16-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Comprimentos de onda e frequ\u00eancias para um tubo fechado<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

<\/p>\n

R- E<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

17-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

I. Falsa\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0a\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>velocidade da luz\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>(e de outra qualquer onda eletromagn\u00e9tica)\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>no v\u00e1cuo \u00e9 constante e vale V = c = 3.108\u00a0m\/s, independente da frequ\u00eancia.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

II. Falsa\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

Devem ter o mesmo comprimento de onda.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

III. Verdadeira<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

R- C<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

18-<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u00c9 um exerc\u00edcio que relaciona efeito Doppler com ondas harm\u00f4nicas.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Efeito Doppler:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

Para trabalharmos nos tubos sonoros precisamos\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>encontrar a frequ\u00eancia aparente que chega aos tubos.<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0Substituindo na\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>equa\u00e7\u00e3o acima\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>velocidade do som\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>V = 320 m\/<\/b><\/span><\/span><\/span>s; velocidade do observador (censor)\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Vo\u00a0= 80 m\/s<\/b><\/span><\/span><\/span>; velocidade da fonte, nula pelo enunciado\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Vf\u00a0= 0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>e a frequ\u00eancia real da fonte\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>f = 100 Hz:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n


\n<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Calculando\u00a0\u00a0fa\u00a0= 100x(400\/320) = 400\u00d71,25\u00a0\u00a0fa\u00a0= 125 Hz (<\/b><\/span><\/span><\/span>frequ\u00eancia aparente, recebida pelos tubos<\/b><\/span><\/span><\/span>).<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Agora que sabemos a frequ\u00eancia aparente\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>podemos analisar o que ocorre com os tubos.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Primeiro vamos calcular o\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>comprimento da onda da onda que est\u00e1 chegando aos tubos<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0com frequ\u00eancia fa\u00a0= 125 Hz e se\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>propagando com\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>velocidade fornecida de V = 320 m\/s, utilizando a\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>equa\u00e7\u00e3o fundamental da ondulat\u00f3ria:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

Isolando o comprimento de onda\u00a0\u00a0\u00a0=\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>=\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0=\u00a0m.\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>(comprimento de onda das ondas que chegam aos tubos sonoros)<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Abaixo temos as\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>express\u00f5es matem\u00e1ticas<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>dos diversos harm\u00f4nicos fornecidos\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>por tubos fechados numa extremidade:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

Sendo:\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>o comprimento de onda dos n harm\u00f4nicos;\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>L<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0o comprimento de cada tubo;\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>n<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0o n\u00famero de harm\u00f4nicos;\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>fn<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0a frequ\u00eancia de n harm\u00f4nicos e\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>V\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>a velocidade da onda<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Como se trata de tubos fechados, os mesmos s\u00f3 possuem harm\u00f4nicos \u00edmpares com n = 1, 3 e 5.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

<\/p>\n

R- A<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

19-<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Veja um\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>resumo da teoria abaixo:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Comprimentos de onda e frequ\u00eancias para um tubo aberto nas duas extremidades<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

S\u00e3o dados:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Comprimento do tubo<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0(flauta)\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>L\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>= 34 cm\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>= 0,34 m<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Velocidade do som\u00a0\u00a0Vs\u00a0= 340 m\/s<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

R- C<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

20-<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Quando o\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>trajeto ADC \u00e9 igual ao trajeto AEC (<\/b><\/span><\/span><\/span>mesma diferen\u00e7a de caminho)\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>capta-se um som muito intenso na sa\u00edda\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>o que indica que a\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>interfer\u00eancia \u00e9 construtiva e a fonte emitiu ondas em dire\u00e7\u00f5es opostas mas em concord\u00e2ncia de fase.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Quando se\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>aumentou gradativamente o trajeto ADC\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>at\u00e9 que fique como\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>mostrado na figura\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>a\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>intensidade do som na sa\u00edda fica praticamente nula e a\u00ed voc\u00ea tem a primeira interfer\u00eancia destrutiva.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Na\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>situa\u00e7\u00e3o da figura fornecida<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0observe que o\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>trecho AD \u00e9 10 cm maior que o trecho AE\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>e que o\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>trecho DC \u00e9 10 cm maior que o trecho EC<\/b><\/span><\/span><\/span>, o que\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>implica que o caminho que a onda percorre no trajeto ACD \u00e9 20 cm maior que o caminho que a onda percorre no trajeto AEC.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Isso\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>significa que a diferen\u00e7a de caminho entre uma interfer\u00eancia construtiva e a destrutiva sucessiva \u00e9 de d2\u00a0\u2013 d1\u00a0= 20 cm = 0,2 m.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Como na\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>sa\u00edda o som \u00e9 praticamente nulo, a\u00ed\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>voc\u00ea\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>tem interfer\u00eancia destrutiva, cuja teoria est\u00e1 a seguir:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/p>\n

O\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>primeiro m\u00ednimo corresponde a n = 0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>d2\u00a0\u2013 d1\u00a0= (2n +1).\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>0,2 = (2.0 + 1).\u00a0\u00a00,2 = 1.\u00a0
\n<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0= 0,4 m.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Utilizando a\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>equa\u00e7\u00e3o fundamental da ondulat\u00f3ria\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>com a velocidade do som no interior do tubo\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>V = 320 m\/s\u00a0\u00a0= 0,4 m\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>V =\u00a0.f\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0320 = 0,4.f\u00a0\u00a0f =\u00a0\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>f = 800 Hz.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- C<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

Resolu\u00e7\u00e3o comentada \u2013 Vestibulares recentes \u2013 Ac\u00fastica \u2013 2019\/2019 01- As ondas sonoras, por serem ondas de natureza mec\u00e2nica, necessitam de um meio para se propagar.\u00a0Al\u00e9m disso,\u00a0essas ondas s\u00e3o longitudinais, ou seja, a sua dire\u00e7\u00e3o de propaga\u00e7\u00e3o coincide com a oscila\u00e7\u00e3o, portanto,\u00a0mesmo em um tubo, elas n\u00e3o se propagam na dire\u00e7\u00e3o transversal. Observe a forma\u00e7\u00e3o da onda em um tubo<\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"parent":4907,"menu_order":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","template":"","meta":{"om_disable_all_campaigns":false,"_monsterinsights_skip_tracking":false,"_monsterinsights_sitenote_active":false,"_monsterinsights_sitenote_note":"","_monsterinsights_sitenote_category":0,"footnotes":""},"class_list":["post-4909","page","type-page","status-publish","hentry"],"aioseo_notices":[],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/4909","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/pages"}],"about":[{"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/types\/page"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=4909"}],"version-history":[{"count":1,"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/4909\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":4910,"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/4909\/revisions\/4910"}],"up":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/4907"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=4909"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}