{"id":3337,"date":"2017-10-01T22:09:08","date_gmt":"2017-10-01T22:09:08","guid":{"rendered":"http:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/?page_id=3337"},"modified":"2024-09-04T14:02:21","modified_gmt":"2024-09-04T14:02:21","slug":"resolucao-comentada-eletromagnetismo-2013-2014","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/vestibulares-recentes\/eletricidade\/eletromagnetismo-2014-2013\/resolucao-comentada-eletromagnetismo-2013-2014\/","title":{"rendered":"Resolu\u00e7\u00e3o Comentada ELETROMAGNETISMO \u2013 2013 \u2013 2014"},"content":{"rendered":"

Resolu\u00e7\u00e3o Comentada<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

ELETROMAGNETISMO \u2013 2013 \u2013 2014<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

01-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Veja na figura abaixo a regra da m\u00e3o esquerda colocada no ponto de entrada das carga e que \u00e9<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

v\u00e1lida para carga positiva, onde a for\u00e7a magn\u00e9tica est\u00e1 desviando a carga para a esquerda\u00a0 —\u00a0 para a carga negativa a for\u00e7a tem mesma dire\u00e7\u00e3o mas sentido contr\u00e1rio (para a direita) e a part\u00edcula neutra n\u00e3o sofre desvio\u00a0 —\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- E.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

02-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Carga el\u00e9trica\u00a0q\u00a0lan\u00e7ada com\u00a0velocidade\u00a0\"\"\u00a0lan\u00e7ada\u00a0perpendicularmente \u00e0s linhas de indu\u00e7\u00e3o\u00a0de um\u00a0campo magn\u00e9tico uniforme\u00a0\"\"\u00a0\u00a0—\u00a0 observe que, neste caso o\u00a0\u00e2ngulo entre\u00a0\"\"e\u00a0\"\"\u00e9 90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0e que\u00a0sen90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=1.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Na figura abaixo uma\u00a0carga positiva\u00a0q\u00a0penetra com\u00a0velocidade\u00a0\"\"\u00a0\u00a0numa regi\u00e3o em que existe um\u00a0campo magn\u00e9tico uniforme\u00a0\"\"\u00a0saindo da folha. Observe que\u00a0\"\"e\u00a0\"\"\u00a0s\u00e3o perpendiculares e, como a\u00a0velocidade\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 sempre tangente \u00e0 trajet\u00f3ria em cada ponto, a for\u00e7a magn\u00e9tica\u00a0\"\",\u00a0obtida pela regra da m\u00e3o esquerda e indicada na figura \u00e9 sempre dirigida para o centro de uma<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

circunfer\u00eancia de raio R. Assim, a carga\u00a0q\u00a0realizar\u00e1 um movimento\u00a0circular uniforme com velocidade de intensidade constante .<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

A\u00a0express\u00e3o matem\u00e1tica\u00a0dessa for\u00e7a magn\u00e9tica \u00e9\u00a0F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B.sen\u03b8=q.V.B.1\u00a0 —\u00a0\u00a0F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B\u00a0\u00a0—\u00a0 lembrando que a for\u00e7a\u00a0magn\u00e9ticaF<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0\u00e9 respons\u00e1vel pelo movimento circular \u00e9 a\u00a0for\u00e7a resultante centr\u00edpeta\u00a0de intensidade\u00a0F<\/b><\/span><\/span><\/span>c<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=m.V<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/R\u00a0\u00a0—\u00a0\u00a0F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=F<\/b><\/span><\/span><\/span>c<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0\u00a0—\u00a0q.V.B=m.V<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/R\u00a0\u00a0— observe na figura acima que\u00a0R=x\/2\u00a0— q.B=m.V\/x\/2 — \u00a0qBx\/2=mV —\u00a0m=qBx\/2V.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- E<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

03-<\/span><\/span>\u00a0<\/span><\/span>Voc\u00ea est\u00e1 no eixo Z observando o sistema de eixos cartesianos de cima para baixo e ver\u00e1 a situa\u00e7\u00e3o conforme a figura 1 — nela a corrente el\u00e9trica i no fio 1 est\u00e1 entrando na folha (plano XY) e a corrente no fio 2 saindo da mesma — utilizando a regra da m\u00e3o direita, onde voc\u00ea coloca o polegar no sentido da corrente com a m\u00e3o espalmada (primeira figura), em seguida voc\u00ea fecha a m\u00e3o<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

para pegar o fio (segunda figura) e o sentido da \u201cfechada\u201d de m\u00e3o \u00e9 o sentido do vetor\"\"\u00a0(terceira figura). Observe na terceira figura que\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 sempre tangente \u00e0s linhas de indu\u00e7\u00e3o em cada ponto — observe no fio 1 que utilizando a regra da m\u00e3o direita as circunfer\u00eancias ter\u00e3o o sentido hor\u00e1rio e no ponto P o vetor B<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0originado pelo fio 1, que \u00e9 tangente no ponto ter\u00e1 a dire\u00e7\u00e3o e sentido indicados e no fio 2 que utilizando a regra da m\u00e3o direita as circunfer\u00eancias ter\u00e3o o sentido anti hor\u00e1rio e no ponto P o vetor B<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0originado pelo fio 2, que \u00e9 tangente no ponto ter\u00e1 a dire\u00e7\u00e3o e sentido indicados e — a figura 2 mostra o vetor campo magn\u00e9tico<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

resultante em P e a o vetor velocidade da carga q a\u00ed lan\u00e7ada — observe que B<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=B<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=B<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>por simetria — <\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

B<\/b><\/span><\/span><\/span>R<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=B<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>cos a + B<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>cosa —B<\/b><\/span><\/span><\/span>R<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=2Bcosa — B=\u00b5i\/2\u03c0d — B<\/b><\/span><\/span><\/span>R<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=2.\u00b5i\/2\u03c0d.cosa — cosa=(L\/2)\/d — cosa=L\/2d — B<\/b><\/span><\/span><\/span>R<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>= B<\/b><\/span><\/span><\/span>R<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=2.\u00b5i\/2\u03c0d.(L\/2d) — B<\/b><\/span><\/span><\/span>R<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>= \u00b5iL\/2\u03c0d<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0(I) — for\u00e7a magn\u00e9tica que age sobre a carga q com velocidade V, perpendicular a B<\/b><\/span><\/span><\/span>R<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0— F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B<\/b><\/span><\/span><\/span>R<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>.sen90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=q.V.B<\/b><\/span><\/span><\/span>R<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>.1 — F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=qVB<\/b><\/span><\/span><\/span>R<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>(II) — substituindo (I) em (II) — F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V. (\u00b5iL\/2\u03c0d<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>) —\u00a0F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>= \u00b5iLqV\/2\u03c0d<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0—\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- C<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

04-\u00a0For\u00e7a el\u00e9trica\u00a0\"\"<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0— quando uma carga el\u00e9trica q \u00e9 colocada no interior de um campo el\u00e9trico uniforme\u00a0\"\"\u00a0surge sobre ela uma for\u00e7a el\u00e9trica\u00a0\"\"\u00a0com as seguintes caracter\u00edsticas:<\/b><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Sendo as\u00a0cargas el\u00e9tricas\u00a0que penetram no campo el\u00e9trico uniforme\u00a0\"\"positivas\u00a0a for\u00e7a el\u00e9trica\u00a0\"\"\u00a0que<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

surgir\u00e1sobre elas ter\u00e1 a\u00a0mesma dire\u00e7\u00e3o e sentido do campo, ou seja,\u00a0vertical e para cima.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

For\u00e7a magn\u00e9tica\u00a0\"\"— quando uma carga el\u00e9trica positiva\u00a0q\u00a0\u00e9 colocada no interior de um campo magn\u00e9tico uniforme\u00a0\"\"\u00a0surge sobre ela uma for\u00e7a magn\u00e9tica\u00a0\"\"com as seguintes caracter\u00edsticas:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u00a0<\/span>Dire\u00e7\u00e3o e sentido de\u00a0\"\"\u00a0– fornecidos pela regra da m\u00e3o esquerda conforme mostrado na figura abaixo.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Observe na figura da direita que\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 perpendicular a\u00a0\"\"\u00a0e a\u00a0\"\", o que imp\u00f5e a condi\u00e7\u00e3o de que\u00a0\"\"\u00a0e\u00a0\"\"devem pertencer a um mesmo plano. Observe tamb\u00e9m que \u03b8 \u00e9 o \u00e2ngulo entre\u00a0\"\"e\u00a0\"\"<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\u00a0<\/span>Intensidade de\u00a0\"\"\u00a0– \u00e9 proporcional a q, V, B e ao sen\u03b8, obedecendo \u00e0 equa\u00e7\u00e3o:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Pela regra da m\u00e3o esquerda aplicada nas cargas ao penetrarem no campo magn\u00e9tico\u00a0\"\", a for\u00e7a <\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

magn\u00e9tica<\/b><\/span><\/span><\/span> \"\"<\/b><\/span><\/span><\/span>que agir\u00e1 sobre elas ter\u00e1 dire\u00e7\u00e3o vertical e sentido para baixo (figura) e, sendo, pelo enunciado\u00a0\"\"\u00a0e\u00a0\"\"<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

perpendiculares, o \u00e2ngulo \u03b8 entre eles ser\u00e1 de 90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0e a intensidade de\u00a0\"\"\u00a0ser\u00e1 F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B.sen90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0—\u00a0F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

An\u00e1lise de cada grupo, onde foram colocadas as for\u00e7as el\u00e9trica\u00a0\"\"\u00a0e magn\u00e9tica\u00a0\"\"\u00a0:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

\"\"<\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Conclus\u00e3o: V<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>< V<\/b><\/span><\/span><\/span>3<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>< V<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0e V<\/b><\/span><\/span><\/span>3<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=E\/B —\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- E<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

05-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Conforme o enunciado, existem dois dispositivos trabalhando no acionamento do atuador A, a l\u00e2mina bimet\u00e1lica e o eletro\u00edm\u00e3:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

L\u00e2mina bimet\u00e1lica\u00a0\u2013 se surgir uma corrente el\u00e9trica de elevada intensidade percorrendo o disjuntor, a resist\u00eancia R sofrer\u00e1 um aquecimento, que ser\u00e1 transmitido para o bimetal fazendo com que a temperatura do mesmo aumente e, pelo enunciado ele dever\u00e1 tocar no atuador A, curvando-se\u00a0para a <\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

direita\u00a0— para que isso ocorra o metal x dever\u00e1 se ditar mais que o metal y, ou seja,\u00a0\u0394L<\/b><\/span><\/span><\/span>x<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0> \u0394L<\/b><\/span><\/span><\/span>y<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0e, nessas condi\u00e7\u00f5es\u00a0\u03b1<\/b><\/span><\/span><\/span>x<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0> \u03b1<\/b><\/span><\/span><\/span>y<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span><\/p>\n

pois, a express\u00e3o\u00a0\u0394L=L<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>.\u03b1.\u0394\u04e9\u00a0mostra que o coeficiente de dilata\u00e7\u00e3o\u00a0\u03b1\u00a0\u00e9 diretamente proporcional \u00e0 dilata\u00e7\u00e3o\u00a0\u0394L).<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Eletroim\u00e3 E\u00a0\u2013 observe na figura (1) fornecida pelo enunciado que a corrente el\u00e9trica est\u00e1 circulando <\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

no eletro\u00edm\u00e3 no sentido indicado na figura (2) — quando o solenoide (eletro\u00edm\u00e3) \u00e9 percorrido por corrente el\u00e9trica, a configura\u00e7\u00e3o de suas linhas de indu\u00e7\u00e3o \u00e9 obtida pela reuni\u00e3o das configura\u00e7\u00f5es de cada espira o que equivale \u00e0 configura\u00e7\u00e3o das linhas de indu\u00e7\u00e3o de um im\u00e3 natural.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

O sentido das linhas de indu\u00e7\u00e3o, que indicam o sentido do campo magn\u00e9tico no interior do solenoide (eletro\u00edm\u00e3) \u00e9 fornecido pela regra da m\u00e3o direita (polegar no sentido da corrente e o sentido do campo magn\u00e9tico ou das linhas de indu\u00e7\u00e3o magn\u00e9tica \u00e9 no sentido da \u201cfechada\u201d da m\u00e3o) aplicada em uma de suas<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

espiras (veja figuras acima) e em seu interior o campo magn\u00e9tico\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 praticamente uniforme e fora s\u00e3o linhas que saem do polo norte e chegam ao polo sul. Veja que o sentido do campo magn\u00e9tico criado ao longo do eixo do eletro\u00edm\u00e3 apontar\u00e1 para a\u00a0direta\u00a0—\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- C<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

06-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Carga el\u00e9trica\u00a0q\u00a0lan\u00e7ada com velocidade\u00a0\"\"<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0 perpendicularmente \u00e0s linhas de indu\u00e7\u00e3o de um campo magn\u00e9tico uniforme\u00a0\"\"\u00a0\u00a0—\u00a0 observe que, neste caso o \u00e2ngulo entre\u00a0\"\"e\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0e que sen90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=1.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Na figura abaixo uma carga positiva\u00a0q\u00a0penetra com velocidade\u00a0\"\"\u00a0no ponto A numa regi\u00e3o em que existe um campo magn\u00e9tico uniforme\u00a0\"\"\u00a0penetrando na folha. Observe que\u00a0\"\"e\u00a0\"\"\u00a0s\u00e3o perpendiculares e, como a velocidade\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 sempre tangente \u00e0 trajet\u00f3ria em cada ponto, a for\u00e7a magn\u00e9tica\u00a0\"\", obtida pela regra da m\u00e3o esquerda e indicada na figura \u00e9 sempre dirigida para o centro de uma circunfer\u00eancia de raio R.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Assim,\u00a0a carga\u00a0q\u00a0realizar\u00e1\u00a0um movimento circular uniforme com velocidade de intensidade constante\u00a0.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

A express\u00e3o matem\u00e1tica dessa for\u00e7a magn\u00e9tica \u00e9 F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B.sen\u03b8=q.V.B.(1)\u00a0\u00a0—\u00a0\u00a0F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B\u00a0\u00a0—\u00a0 lembrando que a for\u00e7a magn\u00e9tica F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0\u00e9 respons\u00e1vel pelo movimento circular \u00e9 a for\u00e7a resultante centr\u00edpeta de intensidade F<\/b><\/span><\/span><\/span>c<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=m.V<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/R\u00a0 —\u00a0 F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=F<\/b><\/span><\/span><\/span>c<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0 —\u00a0 q.V.B=m.V<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/R\u00a0 —<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\"\"<\/p>\n

\u00a0<\/span><\/p>\n

R=m.V\/q.B\u00a0(I)\u00a0\u00a0—\u00a0 o per\u00edodo T (tempo que a carga q demora para efetuar\u00a0uma volta completa)\u00a0\u00e9 fornecido por\u00a0 —\u00a0 V=\u0394S\/\u0394t\u00a0 —\u00a0 numa volta completa\u00a0 —\u00a0\u00a0\u0394S=2\u03c0R e \u0394t=T\u00a0\u00a0—\u00a0 V=2\u03c0R\/T (II)\u00a0 —\u00a0 substituindo II em I\u00a0 —R=m. (2\u03c0R\/T)\/q.B\u00a0 —\u00a0\u00a0T=2\u03c0m\/q.B\u00a0(III)\u00a0(tempo que o pr\u00f3ton demora a efetuar uma volta completa)\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Utilizando os dados fornecidos na\u00a0equa\u00e7\u00e3o (I):<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

R- B<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

07-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Carga el\u00e9trica\u00a0q\u00a0lan\u00e7ada com velocidade\u00a0\"\"\u00a0lan\u00e7ada perpendicularmente \u00e0s linhas de indu\u00e7\u00e3o de um campo magn\u00e9tico uniforme\u00a0\"\"\u00a0\u00a0—\u00a0 observe que, neste caso o \u00e2ngulo entre\u00a0\"\"e\u00a0\"\"\u00e9 90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0e que sen90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=1.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Na figura abaixo uma carga positiva\u00a0q\u00a0penetra com velocidade\"\"\u00a0no ponto A numa regi\u00e3o em que existe um campo magn\u00e9tico uniforme\u00a0\"\"\u00a0penetrando na folha. Observe que\u00a0\"\"e\u00a0\"\"s\u00e3o perpendiculares e, como a velocidade\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 sempre tangente \u00e0 trajet\u00f3ria em cada ponto, a for\u00e7a magn\u00e9tica\u00a0\"\", obtida pela regra da m\u00e3o esquerda e indicada na figura \u00e9 sempre dirigida para o centro de<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

\u00a0<\/span>uma circunfer\u00eancia de raio R. Assim, a carga\u00a0q\u00a0realizar\u00e1 um movimento circular uniforme com velocidade de intensidade constante .<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

A express\u00e3o matem\u00e1tica dessa for\u00e7a magn\u00e9tica \u00e9 F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B.sen\u03b8=q.V.B.1\u00a0 —\u00a0\u00a0F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B\u00a0 —\u00a0 lembrando que a for\u00e7a magn\u00e9tica F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0\u00e9 respons\u00e1vel pelo movimento circular \u00e9 a for\u00e7a resultante centr\u00edpeta de<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\"\"<\/p>\n

\u00a0<\/span>intensidade F<\/b><\/span><\/span><\/span>c<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=m.V<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/R\u00a0 —\u00a0 F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=F<\/b><\/span><\/span><\/span>c<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0 —\u00a0 q.V.B=m.V<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/R\u00a0 —\u00a0B=mV\/qR\u00a0— s\u00e3o dados — m=5.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-18<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0kg, q=8.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-6<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>C, V=4.10<\/b><\/span><\/span><\/span>6<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>m\/s e R=5.10<\/b><\/span><\/span><\/span>3<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>cm=50m — B=5.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-18<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>x4.10<\/b><\/span><\/span><\/span>6<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/8.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-6<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>.50=(20\/400).10<\/b><\/span><\/span><\/span>-6<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=0,05.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-6<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0—<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

B=5,0.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-8<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0T —\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- D<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

08-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Cargas el\u00e9tricas\u00a0em repouso\u00a0n\u00e3o produzem campo magn\u00e9tico\u00a0— <\/b><\/span><\/span><\/span>R- E<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

09-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Utilizando a regra da m\u00e3o esquerda,\u00a0indicador (campo magn\u00e9tico) penetrando na folha,\u00a0m\u00e9dio (velocidade) vertical e para cima, o\u00a0polegar indicar\u00e1 a for\u00e7a sobre o pr\u00f3ton (carga positiva) para a esquerda (1 ou 2).<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Sendo o\u00a0el\u00e9tron carga negativa\u00a0a\u00a0for\u00e7a sobre ele estar\u00e1 em sentido contr\u00e1rio ao do pr\u00f3ton e ser\u00e1 para a direita (4 ou 5).<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Quando\u00a0a radia\u00e7\u00e3o gama passa por um campo magn\u00e9tico\u00a0ela n\u00e3o sofre desvio, pois\u00a0n\u00e3o s\u00e3o part\u00edculas eletrizadas, mas sim radia\u00e7\u00f5es eletromagn\u00e9ticas — assim essa\u00a0radia\u00e7\u00e3o colide na posi\u00e7\u00e3o 3.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Como o\u00a0pr\u00f3ton e o el\u00e9tron penetram com a mesma velocidade\u00a0e a\u00a0massa do pr\u00f3ton \u00e9 muito maior que a massa do el\u00e9tron, o\u00a0pr\u00f3ton\u00a0sofre\u00a0menor desvio atingindo a posi\u00e7\u00e3o 1\u00a0e o\u00a0el\u00e9tron de menor massa,\u00a0\u00e9\u00a0mais desviado e atinge a posi\u00e7\u00e3o 5.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- E.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

10-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>(V) Observe na figura abaixo a regra da m\u00e3o esquerda com a for\u00e7a\u00a0\"\"\u00a0desviando a carga positiva<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

para a direita e a carga negativa para a esquerda.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

(V)\u00a0As part\u00edculas possuem cargas de sinais contr\u00e1rios j\u00e1 que a for\u00e7a magn\u00e9tica as desvia em sentidos opostos\u00a0 —\u00a0 Part\u00edculas com a mesma velocidade e a mesma carga el\u00e9trica ao penetrarem num campo magn\u00e9tico uniforme<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

com\u00a0\"\"\u00a0perpendicular a\"\"descrevem trajet\u00f3rias circulares de raios diferentes, pois na express\u00e3o\u00a0R=m.V\/q.B\u00a0apenas\u00a0R\u00a0e m s\u00e3o vari\u00e1veis, sendo os outros par\u00e2metros constantes. Observe na express\u00e3o que R e m s\u00e3o diretamente proporcionais. Maior massa, maior o raio da curva.\u00a0 —\u00a0 maior massa, menor valor q\/m, pois q \u00e9 a mesma para as duas cargas.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

(F) na express\u00e3o\u00a0R=m.V\/q.B\u00a0apenas\u00a0R\u00a0e\u00a0q\u00a0s\u00e3o vari\u00e1veis, sendo os outros par\u00e2metros constantes. Observe na express\u00e3o que R e q s\u00e3o inversamente proporcionais. Maior carga, menor o raio da curva e vice versa..\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

(F) Isolando o campo magn\u00e9tico B na express\u00e3o R=m.V\/q.B, voc\u00ea obt\u00e9m B=mV\/qR onde B \u00e9 inversamente proporcional a R, ou seja, quando um aumenta o outro diminui.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- D<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Im\u00e3s e campo magn\u00e9tico<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

60-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>B\u00fassola \u2013 Trata-se de uma agulha magn\u00e9tica colocada na posi\u00e7\u00e3o horizontal, suspensa pelo <\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\"\"<\/p>\n

centro de gravidade, indicando\u00a0sempre a dire\u00e7\u00e3o norte-sul\u00a0 —\u00a0 a Terra se comporta como um grande im\u00e3 onde o polo Sul magn\u00e9tico est\u00e1 aproximadamente localizado no polo Norte geogr\u00e1fico e vice versa que no caso do exerc\u00edcio corresponde \u00e0 barra cil\u00edndrica imantada\u00a0 —\u00a0 se voc\u00ea pendurar um im\u00e3 em forma de barra pelo seu centro ou observar a agulha magn\u00e9tica de uma b\u00fassola (caso do exerc\u00edcio) voc\u00ea ver\u00e1 que seus polos ficam sempre alinhados na dire\u00e7\u00e3o norte-sul\u00a0 —\u00a0 o polo que indicar o polo norte geogr\u00e1fico recebe o nome de polo norte e estar\u00e1 indicando o polo sul magn\u00e9tico da Terra. O polo que indicar o polo sul geogr\u00e1fico recebe o nome de polo sul e estar\u00e1 indicando o polo norte magn\u00e9tico da Terra (barra imantada)\u00a0 —\u00a0 tudo isso ocorre porque polos de mesmo nome se atraem\u00a0 —\u00a0 pelo fornecido acima a alternativa correta \u00e9 a D\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>—\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- D.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

61<\/b><\/span><\/span><\/span>–<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>(V) Pelo enunciado, em Porto Alegre a dire\u00e7\u00e3o do Sol nascente indicado pela b\u00fassola indica o nordeste geogr\u00e1fico e n\u00e3o o leste geogr\u00e1fico (a b\u00fassola indica a localiza\u00e7\u00e3o geogr\u00e1fica).<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

(F) A intensidade do campo magn\u00e9tico terrestre \u00e9 maior que a de campos magn\u00e9ticos locais.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

(F) A b\u00fassola possui alta precis\u00e3o e, por esse motivo \u00e9 utilizada para determinar dire\u00e7\u00f5es.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

(V) A Terra se comporta como um grande im\u00e3 onde o polo Sul magn\u00e9tico est\u00e1 aproximadamente localizado no polo Norte geogr\u00e1fico e vice versa\u00a0 —\u00a0 o polo Norte geogr\u00e1fico n\u00e3o coincide exatamente com o polo Sul magn\u00e9tico, distando um do outro aproximadamente 1.900km.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- E.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

62-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Analise na figura abaixo as linhas de indu\u00e7\u00e3o do campo magn\u00e9tico terrestre e observe que a agulha magn\u00e9tica de uma b\u00fassola tem a propriedade de se alinhar de acordo com as linhas do campo geomagn\u00e9tico.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Analisando a figura onde est\u00e3o representadas estas linhas, observe que o p\u00f3lo sul do ponteiro das b\u00fassolas aponta para o polo Sul geogr\u00e1fico, porque o Norte geogr\u00e1fico corresponde ao Sul magn\u00e9tico e p\u00f3lios de nomes diferentes se atraem.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- A.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

63-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>I. Correta\u00a0 —\u00a0 a rela\u00e7\u00e3o entre suas intensidades \u00e9 E=F\/q.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

II. Falsa\u00a0 —\u00a0 \u00a0carga em repouso (V=0) ou lan\u00e7ada com velocidade\u00a0\"\"\u00a0paralelamente \u00e0s linhas de indu\u00e7\u00e3o de um campo magn\u00e9tico uniforme\u00a0\"\"\u00a0\u00a0—\u00a0 observe que, neste caso o \u00e2ngulo entre\"\"e\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 \u03b8=0<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0ou \u03b8=180<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0e que sen0<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=sen180<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=0<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B.sen\u03b8=q.V.B.0\u00a0 —\u00a0 F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=0<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

III. Falsa\u00a0 —\u00a0 o campo magn\u00e9tico gerado pela Terra protege a mesma da radia\u00e7\u00e3o c\u00f3smica e part\u00edculas vindas do espa\u00e7o.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

IV. Falsa\u00a0 —\u00a0 veja (I)<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

V. Correta\u00a0 —\u00a0 qualquer corrente el\u00e9trica (cargas el\u00e9tricas em movimento), mesmo de pequena intensidade, gera campo magn\u00e9tico.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- C.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

64-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Para que os feixes de magnetita voltem a se orientar como na figura 1, o vetor dessa figura deve <\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

ser o vetor resultante\u00a0\"\"\u00a0\u00a0—\u00a0 assim, o vetor\u00a0\"\"\u00a0fornecido na figura 2 deve ser somado ao vetor pedido\u00a0\"\"\u00a0de modo a fornecer o vetor resultante\u00a0\"\"\u00a0\u00a0—\u00a0 veja na figura que B\u2019 deve ser conforme na alternativa B\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>—\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- B.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

For\u00e7a\u00a0 magn\u00e9tica sobre uma carga m\u00f3vel imersa num campo magn\u00e9tico<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

61-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Leia a teoria abaixo:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Carga el\u00e9trica\u00a0q\u00a0lan\u00e7ada com velocidade\u00a0\"\"\u00a0lan\u00e7ada perpendicularmente \u00e0s linhas de indu\u00e7\u00e3o de um campo magn\u00e9tico uniforme\u00a0\"\"\u00a0\u00a0—\u00a0 observe que, neste caso o \u00e2ngulo entre\u00a0\"\"e\u00a0\"\"\u00e9 90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0e que sen90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=1.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Na figura abaixo uma carga positiva\u00a0q\u00a0penetra com velocidade\u00a0\"\"\u00a0no ponto A numa regi\u00e3o em que existe um campo magn\u00e9tico uniforme\u00a0\"\"\u00a0penetrando na folha. Observe que\u00a0\"\"e\u00a0\"\"s\u00e3o perpendiculares e, como a velocidade\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 sempre tangente \u00e0 trajet\u00f3ria em cada ponto, a for\u00e7a magn\u00e9tica\u00a0\"\", obtida pela regra da m\u00e3o esquerda e indicada na figura \u00e9<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

sempre dirigida para o centro de\u00a0uma circunfer\u00eancia de raio R. Assim, a carga\u00a0q\u00a0realizar\u00e1 um movimento circular uniforme com velocidade de intensidade constante .<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

A express\u00e3o matem\u00e1tica dessa for\u00e7a magn\u00e9tica \u00e9 F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B.sen\u03b8=q.V.B.1\u00a0 —\u00a0\u00a0F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B\u00a0 —\u00a0 lembrando que a for\u00e7a magn\u00e9tica F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0\u00e9 respons\u00e1vel pelo movimento circular \u00e9 a for\u00e7a resultante centr\u00edpeta de intensidade F<\/b><\/span><\/span><\/span>c<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=m.V<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/R\u00a0 —\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\"\"<\/p>\n

\u00a0F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=F<\/b><\/span><\/span><\/span>c<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0 —\u00a0 q.V.B=m.V<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/R\u00a0 —R=m.V\/q.B.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

No caso do exerc\u00edcio\u00a0 —\u00a0 dados\u00a0 —\u00a0 m=1,6.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-27<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>kg\u00a0 —\u00a0 q=1,6.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-19<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>C\u00a0 —\u00a0 V=1,5.10<\/b><\/span><\/span><\/span>6<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>m\/s\u00a0 —\u00a0 B=250.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-3<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>T\u00a0 —\u00a0 R=1,6.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-27<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>.1,5.10<\/b><\/span><\/span><\/span>6<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/1,6.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-19<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>.250.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-3<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=2,4.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-21<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/400.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-22<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=0,006.10<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=0,06m=6cm\u00a0 —\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- B.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

62-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Quando uma carga el\u00e9trica que se move com velocidade\u00a0\"\"\u00a0no interior de um campo magn\u00e9tico\u00a0\"\"\u00a0sobre ela surge uma for\u00e7a de origem magn\u00e9tica\u00a0\"\"\u00a0( denominada for\u00e7a de Lorentz), com as seguintes caracter\u00edsticas:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\u00a0Dire\u00e7\u00e3o e sentido de\u00a0\"\"\u00a0– fornecidos pela regra da m\u00e3o esquerda conforme mostrado na figura abaixo. Observe na<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

figura da direita que\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 perpendicular a\u00a0\"\"\u00a0e a\u00a0\"\", o que imp\u00f5e a condi\u00e7\u00e3o de que\u00a0\"\"e\u00a0\"\"devem pertencer a um mesmo plano. Observe tamb\u00e9m que \u03b8 \u00e9 o \u00e2ngulo entre\u00a0\"\"e\u00a0\"\".<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\u00a0Intensidade de\u00a0\"\"\u00a0– \u00e9 proporcional a q, V, B e ao sen\u03b8, obedecendo \u00e0 equa\u00e7\u00e3o:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Se a carga q for negativa o sentido da for\u00e7a magn\u00e9tica sobre ela \u00e9 invertido.\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Nas condi\u00e7\u00f5es do exerc\u00edcio, as part\u00edculas sofrer\u00e3o for\u00e7as de mesma dire\u00e7\u00e3o, mas como seus sinais s\u00e3o contr\u00e1rios, tais for\u00e7as ter\u00e3o sentidos contr\u00e1rios\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>—\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- B.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

63<\/b><\/span><\/span><\/span>–<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Intensidade da for\u00e7a magn\u00e9tica\u00a0\"\"\u00a0sobre a carga\u00a0 \u00e9 proporcional a q, V, B e ao sen\u03b8, obedecendo \u00e0 equa\u00e7\u00e3o:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Pelo enunciado o \u00e2ngulo entre o campo magn\u00e9tico e a trajet\u00f3ria da carga \u00e9 90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0(perpendiculares)\u00a0 —\u00a0 F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B.sen90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span><\/p>\n

—\u00a0 F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q,V.B.1=1,6.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-19<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>.3.10<\/b><\/span><\/span><\/span>8<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>.8=38,4.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-11<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>N\u22483,8.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-10<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>N\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>—\u00a0\u00a0R- A.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

64-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0O campo magn\u00e9tico uniforme\u00a0\"\"\u00a0est\u00e1 saindo da folha de papel\u00a0 —\u00a0 no ponto F os \u00edons est\u00e3o penetrando com velocidade\u00a0\"\"\u00a0\u00a0—\u00a0 usando a regra da m\u00e3o esquerda no ponto F (veja figura) voc\u00ea verifica que sobre os \u00edons de carga positiva a for\u00e7a<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

positiva a for\u00e7a magn\u00e9tica\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 para a direita\u00a0 e as cargas q<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0se desviam nessa dire\u00e7\u00e3o atingindo C<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0 —\u00a0 sobre os \u00edons negativos essa for\u00e7a inverte seu sentido e as cargas q<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0se desviam para a esquerda atingindo a placa C<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0 —\u00a0 essas for\u00e7as magn\u00e9ticas (F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=\u2502q\u2502.V.B) que s\u00e3o respons\u00e1veis pelos desvios agem como resultantes centr\u00edpetas (F<\/b><\/span><\/span><\/span>c<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=mV<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/R)\u00a0 —\u00a0 \u2502q\u2502.V.B) = mV<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>R\u00a0 —\u00a0 R=mV\/\u2502q\u2502B\u00a0 —\u00a0 carga q<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0 —\u00a0 R<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=m<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>V\/\u2502q\u2502B (I)\u00a0 — carga q<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0 —\u00a0\u00a0 R<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=m<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>V\/\u2502q\u2502B\u00a0 —\u00a0 2R<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>= m<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>V\/\u2502q\u2502B (II)\u00a0 —\u00a0 dividindo (I) por (II)\u00a0 —\u00a0 R<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\/2R<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=( m<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>V\/\u2502q\u2502B)\/( m<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>V\/\u2502q\u2502B)\u00a0 —\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/span>1<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\/m<\/b><\/span><\/span><\/span>2 <\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>= 1\/2.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u00a0<\/span><\/p>\n

For\u00e7a magn\u00e9tica sobre um condutor retil\u00edneo imerso num campo magn\u00e9tico<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

18-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>A intensidade da for\u00e7a magn\u00e9tica sobre um fio percorrido por corrente el\u00e9trica \u00e9 fornecida por:
\n\"\"<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0\u2013 intensidade da for\u00e7a magn\u00e9tica que age sobre o fio \u2013 medida em newton (N), no SI.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

B \u2013 intensidade do campo magn\u00e9tico \u2013 medido em tesla (T), no SI.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

i \u2013 corrente el\u00e9trica no fio \u2013 medida em amp\u00e8re (A), no SI.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u03b8 \u2013 \u00e2ngulo entre a dire\u00e7\u00e3o de B e de i.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

A dire\u00e7\u00e3o e sentido de\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 fornecida pela regra da m\u00e3o esquerda (veja figura) onde o dedo m\u00e9dio indica o sentido da<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Dados\u00a0 —\u00a0 \u2113=0,2m\u00a0 —\u00a0 i=2A\u00a0 —\u00a0 b=0,09t\u00a0 —\u00a0 \u03b8=30<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0 —\u00a0 F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=B.i.\u2113.sen\u03b8=0,09x2x0,02×0,5\u00a0 —\u00a0 F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=0,018N\u00a0 <\/b><\/span><\/span><\/span>—R- A.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u00a0<\/span><\/p>\n

19-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Um dos processos pr\u00e1ticos para se determinar a dire\u00e7\u00e3o e o sentido do vetor indu\u00e7\u00e3o magn\u00e9tica\u00a0\"\"\u00a0ou vetor campo magn\u00e9tico\"\", \u00e9 a regra da m\u00e3o direita. Esse sentido de\"\"\u00a0depende do sentido da corrente que o origina.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Voc\u00ea coloca o polegar no sentido da corrente com a m\u00e3o espalmada (primeira figura), em seguida <\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

voc\u00ea fecha a m\u00e3o\u00a0como se fosse pegar o fio (segunda figura) e o sentido da \u201cfechada\u201d de m\u00e3o \u00e9 o sentido do vetor\"\"\u00a0(terceira figura). Observe na terceira figura que\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 sempre tangente \u00e0s linhas de indu\u00e7\u00e3o em cada ponto.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

O polo norte de uma b\u00fassola indica sempre o sentido das linhas de indu\u00e7\u00e3o fornecido pela regra da m\u00e3o direita\u00a0 —\u00a0 observe nas figuras abaixo que, pelo enunciado do exerc\u00edcio, voc\u00ea est\u00e1 observando a figura (II) que \u00e9 a figura (I) vista<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

de cima\u00a0 —\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- A.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u00a0<\/span><\/p>\n

Campo magn\u00e9tico originado por um condutor retil\u00edneo extenso \u2013 For\u00e7a de intera\u00e7\u00e3o entre dois fios condutores paralelos<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

39<\/b><\/span><\/span><\/span>–<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Se voc\u00ea n\u00e3o domina a teoria, ela est\u00e1 a seguir:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Considere um condutor retil\u00edneo de comprimento \u2113 percorrido por uma corrente el\u00e9trica (el\u00e9trons livres com carga q, movendo-se com velocidade\"\"\u00a0no interior do condutor, pela sua se\u00e7\u00e3o transversal). Esse fio condutor reto est\u00e1 imerso num campo magn\u00e9tico uniforme\u00a0\"\"\u00a0. Sobre cada <\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

carga el\u00e9trica q que constituem a corrente el\u00e9trica i surge uma for\u00e7a magn\u00e9tica fornecida pela express\u00e3o Fm\u2019=q.V.B.sen\u03b8 e somando as intensidades de cada for\u00e7a Fm\u2019 obt\u00e9m-se uma for\u00e7a resultante Fm=n.Fm\u2019, onde n \u00e9 o n\u00famero de cargas que passam pelo fio condutor num intervalo de tempo \u0394t\u00a0 — Fm=n.q.V.B.sen\u03b8\u00a0 —\u00a0 V=\u0394S\/\u0394t=\u2113\/\u0394t\u00a0 —\u00a0 Fm= n.q. \u2113\/\u0394t.B.sen\u03b8\u00a0 —\u00a0 i=n.q\/\u0394t\u00a0 —\u00a0 Fm=B.i.\u2113.sen\u03b8<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0\u2013 intensidade da for\u00e7a magn\u00e9tica que age sobre o fio \u2013 medida em newton (N), no SI.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

B \u2013 intensidade do campo magn\u00e9tico \u2013 medido em tesla (T), no SI.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

i \u2013 corrente el\u00e9trica no fio \u2013 medida em amp\u00e8re (A), no SI.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u03b8 \u2013 \u00e2ngulo entre a dire\u00e7\u00e3o de B e de i.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\u00a0A dire\u00e7\u00e3o e sentido de\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 fornecida pela regra da m\u00e3o esquerda (veja figura abaixo) onde o dedo m\u00e9dio indica o<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

sentido da corrente el\u00e9trica i, pois o sentido convencional da corrente el\u00e9trica \u00e9 o mesmo que o da velocidade das cargas positivas.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

No caso do exerc\u00edcio a intensidade da for\u00e7a magn\u00e9tica sobre o fio vale\u00a0 —F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=B.i.\u2113.sen90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=(0,50)x(i)x(1).(1)\u00a0 —\u00a0 F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=0,5.i\u00a0 —\u00a0 peso do fio\u00a0 —\u00a0 P=m.g=15.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-3<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>.10\u00a0 —\u00a0 P=15.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>N\u00a0 —\u00a0 se o fio est\u00e1 flutuando em repouso, ent\u00e3o F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=P\u00a0 —\u00a0 0,5i=15.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0 —\u00a0 i=15.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/0,5=30.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0A\u00a0 —\u00a0 i=0,30 A\u00a0 —\u00a0\u00a0 para que ocorra equil\u00edbrio a for\u00e7a magn\u00e9tica deve anular ao for\u00e7a peso, ou seja, ser vertical e para cima\u00a0 —\u00a0 regra da m\u00e3o esquerda\u00a0 —\u00a0 polegar\u00a0\"\"\u00a0para cima, campo magn\u00e9tico<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

\u00a0\"\"\u00a0entrando na folha e a corrente i deve ser para a direita\u00a0 —\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- A.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

40-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Um dos processos pr\u00e1ticos para se determinar a dire\u00e7\u00e3o e o sentido do vetor indu\u00e7\u00e3o magn\u00e9tica\u00a0\"\"\u00a0ou vetor campo magn\u00e9tico\"\", \u00e9 a regra da m\u00e3o direita. Esse sentido de\"\"\u00a0depende do sentido da corrente que o origina.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Voc\u00ea coloca o polegar no sentido da corrente com a m\u00e3o espalmada (primeira figura), em seguida voc\u00ea fecha a m\u00e3o<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

\u00a0Como se fosse pegar o fio (segunda figura) e o sentido da \u201cfechada\u201d de m\u00e3o \u00e9 o sentido do vetor\"\"\u00a0(terceira figura). Observe na terceira figura que\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 sempre tangente \u00e0s linhas de indu\u00e7\u00e3o em cada ponto.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

O polo norte de uma b\u00fassola indica sempre o sentido das linhas de indu\u00e7\u00e3o fornecido pela regra da m\u00e3o direita\u00a0 —\u00a0 observe nas figuras abaixo que, pelo enunciado do exerc\u00edcio, voc\u00ea est\u00e1 observando a figura (II) que \u00e9 a figura (I) vista<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

de cima\u00a0 —\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- A.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u00a0<\/span><\/p>\n

Campo magn\u00e9tico gerado por uma espira circular ou por um solenoide<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

32-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>a) C\u00e1lculo da carga el\u00e9trica Q que flui atrav\u00e9s dos tubos\u00a0 —\u00a0 Q=N.e=2.10<\/b><\/span><\/span><\/span>14<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>.1,6.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-19<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=3,2.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-5<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>C\u00a0 —\u00a0 intervalo de tempo \u2206t em que essas part\u00edculas circulam nos tubos de\u00a0 \u2206S=27km=27.10<\/b><\/span><\/span><\/span>3<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>m de per\u00edmetro com velocidade V=c=3.10<\/b><\/span><\/span><\/span>8<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>m\/s\u00a0 —<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

V=c=\u2206S\/\u2206t\u00a0 —\u00a0 3.10<\/b><\/span><\/span><\/span>8<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0= 27.10<\/b><\/span><\/span><\/span>3<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/\u2206t\u00a0 —\u00a0 \u2206t=9,0.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-5<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>s\u00a0 —\u00a0 i=Q\/\u2206t=3,2.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-5<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/9.10<\/b><\/span><\/span><\/span>5<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0 —\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>i = 0,36 A.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

b) A\u00a0dire\u00e7\u00e3o e o sentido\u00a0do vetor indu\u00e7\u00e3o magn\u00e9tica (vetor campo magn\u00e9tico)\u00a0\"\"\u00a0no interior da espira \u00e9 fornecido pela<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

regra da m\u00e3o direita (voc\u00ea coloca o polegar no sentido da corrente com a m\u00e3o espalmada, em seguida voc\u00ea fecha a m\u00e3o no sentido de pegar o pegar o fio e o sentido da \u201cfechada\u201d de m\u00e3o \u00e9 o sentido do vetor\"\").<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\u00a0Intensidade de\"\"\u00a0no centro da espira circular de raio R:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

C\u00e1lculo do raio R do (LHC)\u00a0 —\u00a0 2\u03c0R=27.10<\/b><\/span><\/span><\/span>3<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0 —\u00a0 R=27.10<\/b><\/span><\/span><\/span>3<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/2\u03c0=27.10<\/b><\/span><\/span><\/span>3<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/6=4,5.10<\/b><\/span><\/span><\/span>3<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>m\u00a0 —\u00a0 B=1,26.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-6<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>.0,36\/4,5.10<\/b><\/span><\/span><\/span>3<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0—\u00a0 B=0,4536.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-6<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/2.4,5.10<\/b><\/span><\/span><\/span>3<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0 —\u00a0 B=0,05.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-9<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0T\u00a0 —\u00a0\u00a0B=5,0.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-11\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>T.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

33-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>S\u00f3 existir\u00e1 corrente el\u00e9trica induzida na espira se a intensidade da corrente variar, o far\u00e1 com que o fluxo magn\u00e9tico no interior da espira produzido pela varia\u00e7\u00e3o da corrente tamb\u00e9m varie\u00a0 —\u00a0 sendo a corrente el\u00e9trica sempre a mesma, ela n\u00e3o provocar\u00e1 uma varia\u00e7\u00e3o de fluxo magn\u00e9tico no interior da espira, n\u00e3o surgindo corrente na mesma\u00a0 —\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- E.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

34-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Sobre PN e QM n\u00e3o surge for\u00e7a magn\u00e9tica,\u00a0 pois o fio e consequentemente a corrente i \u00e9 paralela ao campo magn\u00e9tico\u00a0\"\"\u00a0\u00a0—\u00a0 em MN a for\u00e7a magn\u00e9tica\u00a0\"\"\u00a0empurra o fio para dentro da folha, portanto est\u00e1 penetrando nela e, em QP est\u00e1 puxando o fio para fora da folha, saindo dela\u00a0 —\u00a0 a dire\u00e7\u00e3o e sentido de\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 fornecida pela regra da m\u00e3o<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

esquerda (veja figura) onde o dedo m\u00e9dio indica o sentido da corrente el\u00e9trica i\u00a0 —\u00a0 adaptando a m\u00e3o esquerda voc\u00ea verifica que na espira a corrente i circula no sentido hor\u00e1rio\u00a0 —\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- E.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

35<\/b><\/span><\/span><\/span>–<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Quando uma carga el\u00e9trica que se move com velocidade\u00a0\"\"\u00a0no interior de um campo magn\u00e9tico\u00a0\"\"\u00a0sobre ela surge uma for\u00e7a de origem magn\u00e9tica\u00a0\"\"\u00a0( denominada for\u00e7a de Lorentz), com as seguintes caracter\u00edsticas:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\u00a0Dire\u00e7\u00e3o e sentido de\u00a0\"\"\u00a0– fornecidos pela regra da m\u00e3o esquerda conforme mostrado na figura <\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Observe na figura da direita que\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 perpendicular a\u00a0\"\"\u00a0e a\u00a0\"\", o que imp\u00f5e a condi\u00e7\u00e3o de que\u00a0\"\"e\u00a0\"\"devem pertencer a um mesmo plano. Observe tamb\u00e9m que \u03b8 \u00e9 o \u00e2ngulo entre\u00a0\"\"e\u00a0\"\".<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\u00a0Intensidade de\u00a0\"\"\u00a0– \u00e9 proporcional a q, V, B e ao sen\u03b8, obedecendo \u00e0 equa\u00e7\u00e3o:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Como a for\u00e7a magn\u00e9tica tem sempre dire\u00e7\u00e3o perpendicular ao vetor velocidade (regra da m\u00e3o esquerda) e como a pot\u00eancia de uma for\u00e7a \u00e9 fornecida por P<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>.V.cos\u03b8, ent\u00e3o \u03b8=90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0e cos 90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=0\u00a0 —\u00a0 P<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>.V.0\u00a0 —\u00a0 P<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=0 —\u00a0 se a pot\u00eancia \u00e9 nula o trabalho tamb\u00e9m ser\u00e1\u00a0 —\u00a0 W=0\u00a0 —\u00a0 o trabalho realizado pela for\u00e7a magn\u00e9tica \u00e9 sempre nulo ou, a for\u00e7a magn\u00e9tica nunca realiza trabalho\u00a0 —\u00a0 se o trabalho \u00e9 nulo, a energia cin\u00e9tica \u00e9 constante e , portanto, a velocidade tamb\u00e9m \u00e9, o que est\u00e1 representado no gr\u00e1fico do item (a)\u00a0 —\u00a0\u00a0R- A,<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

20-\u00a0A energia m\u00e1xima com que um el\u00e9tron pode ser emitido \u00e9 toda energia cin\u00e9tica dispon\u00edvel que, por sua vez, \u00e9 a energia m\u00e1xima de um f\u00f3ton dada por\u00a0 —\u00a0 E=h.f<\/b><\/span><\/span><\/span>max<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=h.c\/\u03bb<\/b><\/span><\/span><\/span>max<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>\u00a0 — \u03bb<\/b><\/span><\/span><\/span>max<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=h,c\/E=4,1.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-15<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>.3.10<\/b><\/span><\/span><\/span>8<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\/4.10<\/b><\/span><\/span><\/span>4<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u22483,07.10<\/b><\/span><\/span><\/span>-11<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>m x 10<\/b><\/span><\/span><\/span>10<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=0,307\"\".<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- A.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u00a0<\/span><\/p>\n

Fluxo magn\u00e9tico- Indu\u00e7\u00e3o eletromagn\u00e9tica \u2013 Sentido da corrente el\u00e9trica induzida<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

37-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>A lei de Lenz se refere ao sentido da corrente el\u00e9trica induzida afirmando que a corrente el\u00e9trica induzida, sempre tem sentido oposto as linhas do campo magn\u00e9tico indutor: \u201c O sentido da corrente el\u00e9trica induzida \u00e9 tal que, por seus efeitos, op\u00f5e-se \u00e0 causa que lhe deu origem\u201d\u00a0 —\u00a0 \u00e9 corrente alterna pois, quando o im\u00e3 se aproxima a corrente el\u00e9trica \u00e9 num sentido e, quando se afasta, no outro sentido\u00a0 —\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- B.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

38-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Gr\u00e1fico da corrente el\u00e9trica induzida\u00a0\u2013 considere uma espira de qualquer formato ou uma bobina (solenoide) girando com velocidade angular W no interior de um campo magn\u00e9tico uniforme. A corrente el\u00e9trica induzida \u00e9 uma fun\u00e7\u00e3o senoidal do tempo e \u00e9 alternada porque ela percorre a espira ou bobina invertendo seu sentido durante um ciclo, como indica o gr\u00e1fico i X t.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Observe as seq\u00fc\u00eancias abaixo onde a espira inicia seu giro no sentido hor\u00e1rio: A corrente i inicia seu ciclo quando t=0, aumenta<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

at\u00e9 atingir um valor m\u00e1ximo em t=T\/4; diminui at\u00e9 se anular em t=T\/2: inverte seu sentido e aumenta at\u00e9 atingir um valor m\u00e1ximo em m\u00f3dulo (m\u00ednimo) em t=3T\/4 e em seguida diminui at\u00e9 chegar novamente a zero, quando reinicia um novo ciclo.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- A.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

39<\/b><\/span><\/span><\/span>–<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>Considere um el\u00e9tron situado a uma dist\u00e2ncia R do eixo de rota\u00e7\u00e3o com o disco met\u00e1lico girando com velocidade angular (W) constante no sentido indicado\u00a0 —\u00a0 se a velocidade angular W \u00e9 constante, a velocidade linear (tangencial) V tamb\u00e9m ser\u00e1 constante, pois W=V.R\u00a0 —\u00a0 a figura mostra <\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

um corte vertical na folha de papel e, observe que o el\u00e9tron est\u00e1 perpendicular ao plano do papel e penetrando nele\u00a0 —\u00a0 utilizando a regra da m\u00e3o esquerda surgir\u00e1 sobre o el\u00e9tron uma for\u00e7a magn\u00e9tica F<\/b><\/span><\/span><\/span>m <\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>impulsionando-o para a direta com velocidade V constante, pois W \u00e9 constante\u00a0 —\u00a0 essa for\u00e7a magn\u00e9tica tem intensidade F<\/b><\/span><\/span><\/span>m<\/b><\/span><\/span><\/sub><\/span>=q.V.B.cos90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>=q.V.B\u00a0 —\u00a0 e \u00e9 constante, pois q, V e B tem intensidades constantes\u00a0 —\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0assim, a m\u00e9dia a m\u00e9dia dessas for\u00e7as sobre todos os el\u00e9trons livres tamb\u00e9m \u00e9 constante, mantendo uma for\u00e7a-eletromotriz (ddp) induzida constante \u03b5 entre o centro e a periferia do disco que n\u00e3o varia com o tempo\u00a0 —\u00a0 se R=U\/i ou R=\u03b5\/i e, como R e \u03b5 s\u00e3o constante, a corrente i tamb\u00e9m ser\u00e1 constante\u00a0\u00a0 —\u00a0 a pot\u00eancia el\u00e9trica P=R.i<\/b><\/span><\/span><\/span>2<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0ser\u00e1 constante, pois R e i s\u00e3o constantes\u00a0 —\u00a0 o gr\u00e1fico que indica pot\u00eancia constante \u00e9 o da alternativa D.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- D.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

40-<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0Todos os fen\u00f4menos mencionados na explica\u00e7\u00e3o acima, do funcionamento do trem MAGLEV est\u00e3o baseados no fen\u00f4meno da indu\u00e7\u00e3o eletromagn\u00e9tica baseada na lei de Faraday-Lenz\u00a0 —\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- D.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

41-<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

1. Veja a teoria a seguir:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\u00a0Um dos processos pr\u00e1ticos para se determinar a dire\u00e7\u00e3o e o sentido do vetor indu\u00e7\u00e3o magn\u00e9tica\u00a0\"\"\u00a0ou vetor campo magn\u00e9tico\"\", \u00e9 a regra da m\u00e3o direita. Esse sentido de\"\"\u00a0depende do sentido da corrente que o origina.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Voc\u00ea coloca o polegar no sentido da corrente com a m\u00e3o espalmada (primeira figura), em seguida voc\u00ea fecha a m\u00e3o<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

\u00a0para pegar o fio (segunda figura) e o sentido da \u201cfechada\u201d de m\u00e3o \u00e9 o sentido do vetor\"\"\u00a0(terceira figura). Observe na terceira figura que\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 sempre tangente \u00e0s linhas de indu\u00e7\u00e3o em cada ponto.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u00a0Define-se fluxo magn\u00e9tico pela letra \u03a6 (fi), como sendo o produto entre o vetor indu\u00e7\u00e3o magn\u00e9tica\"\", a \u00e1rea S da espira e o cosseno do \u00e2ngulo\u00a0\u03b1\u00a0formado entre\u00a0\"\"\u00a0e\u00a0\"\", ou seja:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

\"\"Observe que o fluxo magn\u00e9tico \u03a6 pode ser considerado como a grandeza f\u00edsica que mede o n\u00famero de linhas de indu\u00e7\u00e3o que atravessam a superf\u00edcie de uma espira e que o fluxo ser\u00e1 m\u00e1ximo \"\"<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

quando \u03b1=0<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0(n\u00famero de linhas de indu\u00e7\u00e3o que atravessam a espira \u00e9 m\u00e1ximo – I) e ser\u00e1 nulo quando \u03b1=90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0(nenhuma linha de indu\u00e7\u00e3o atravessa a espira – II), o que \u00e9 o caso do exerc\u00edcio, n\u00e3o surgindo nenhuma corrente el\u00e9trica induzida na espira\u00a0 —\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- N\u00e3o.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

2. Veja na figura que, nesse caso, as linhas de indu\u00e7\u00e3o do campo magn\u00e9tico criado pela corrente el\u00e9trica est\u00e3o saindo<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

do interior do anel, perpendiculares a ele, gerando um fluxo magn\u00e9tico no interior do mesmo\u00a0 —\u00a0 esse fluxo magn\u00e9tico \u00e9 vari\u00e1vel pois a corrente el\u00e9trica no fio tamb\u00e9m o \u00e9, o que far\u00e1 surgir uma corrente el\u00e9trica induzida no anel, de acordo com a lei de Faraday-Newman\u00a0 —\u00a0\u00a0Sim.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

3. Veja na figura que na parte superior do anel existe um fluxo de indu\u00e7\u00e3o magn\u00e9tica variando num sentido (linhas de<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

campo saindo) e na parte inferior em outro sentido (linhas de campo entrando)\u00a0 —\u00a0\u00a0 esse fen\u00f4meno gera nessas duas partes, superior e inferior do anel) for\u00e7as eletromotrizes induzidas de polaridades opostas, que se anulam\u00a0 —\u00a0 assim n\u00e3o haver\u00e1 corrente el\u00e9trica induzida na espira\u00a0 —\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>n\u00e3o.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u00a0<\/span><\/p>\n

For\u00e7a eletromotriz induzida
\nTransformadores<\/span><\/span><\/span><\/p>\n

58<\/b><\/span><\/span><\/span>–<\/b><\/span><\/span><\/span>\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>(V) – O fen\u00f4meno da indu\u00e7\u00e3o eletromagn\u00e9tica foi descoberto por Faraday em 1831, quando observou que um campo magn\u00e9tico pode induzir um campo el\u00e9trico, ou seja, demonstrou que, aproximando e afastando um im\u00e3 de uma espira de fio condutor conectada a um galvan\u00f4metro (dispositivo que indica pequenas correntes), durante o movimento do im\u00e3 o galvan\u00f4metro detectava o aparecimento de uma corrente el\u00e9trica no fio, e quando o im\u00e3 \u00a0parava, essa corrente el\u00e9trica cessava.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\u00a0A partir do fen\u00f4meno da indu\u00e7\u00e3o eletromagn\u00e9tica foram constru\u00eddos geradores de energia el\u00e9trica atrav\u00e9s das usinas<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\u00a0\u00a0\"\"\u00a0\u00a0\"\"<\/span><\/p>\n

hidrel\u00e9tricas,\u00a0termoel\u00e9tricas ou nucleares que giram turbinas as quais movem gigantescos im\u00e3s e bobinas.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

(F) – A lei de Lenz se refere ao sentido da corrente el\u00e9trica induzida afirmando que a corrente el\u00e9trica induzida, sempre tem sentido oposto as linhas do campo magn\u00e9tico indutor: \u201c O sentido da corrente el\u00e9trica induzida \u00e9 tal que, por seus efeitos, op\u00f5e-se \u00e0 causa que lhe deu origem\u201d<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

(V) – \u00a0A fun\u00e7\u00e3o de um transformador \u00e9 aumentar ou diminuir a diferen\u00e7a de potencial\u00a0 voltagem).\u00a0Trata-se de um<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\u00a0\"\"<\/span><\/p>\n

\u00a0dispositivo de corrente alternada que opera baseado nos princ\u00edpios eletromagn\u00e9ticos da Lei de Faraday e da Lei de Lenz.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

(V) – Michael Faraday, experimentalmente observou que a tens\u00e3o m\u00e9dia induzida e consequentemente a corrente el\u00e9trica induzida \u00e9 maior quanto mais r\u00e1pida for a varia\u00e7\u00e3o do fluxo magn\u00e9tico no circuito. Lembrando que a essa tens\u00e3o m\u00e9dia induzida d\u00e1-se o nome de for\u00e7a eletromotriz induzida. \u00a0Assim, ele definiu essa lei da seguinte maneira:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u201c O m\u00f3dulo da for\u00e7a eletromotriz induzida num circuito \u00e9 igual \u00e0 raz\u00e3o entre a varia\u00e7\u00e3o do fluxo magn\u00e9tico nesse circuito, pelo intervalo de tempo em que essa varia\u00e7\u00e3o ocorre\u201d<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

\u00a0<\/span><\/p>\n

Eventualmente, devido \u00e0 lei de Lenz, que afirma que a for\u00e7a eletromotriz induzida se op\u00f5e \u00e0 varia\u00e7\u00e3o de fluxo, costuma-se escrever a lei de Lenz da seguinte forma:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Define-se fluxo magn\u00e9tico pela letra \u03a6 (fi), como sendo o produto entre o vetor indu\u00e7\u00e3o magn\u00e9tica\"\", a \u00e1rea S da espira e o cosseno do \u00e2ngulo\u00a0\u03b1\u00a0formado entre\u00a0\"\"\u00a0e\u00a0\"\", ou seja:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

Observe que em nenhuma das express\u00f5es acima surge a resist\u00eancia el\u00e9trica R.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

R- 2.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

<\/a><\/p>\n

59<\/b><\/span><\/span><\/span>–<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

1. <\/b><\/span><\/span><\/span>Veja a teoria a seguir:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"\u00a0Um dos processos pr\u00e1ticos para se determinar a dire\u00e7\u00e3o e o sentido do vetor indu\u00e7\u00e3o magn\u00e9tica\u00a0\"\"\u00a0ou vetor campo magn\u00e9tico\"\", \u00e9 a regra da m\u00e3o direita. Esse sentido de\"\"\u00a0depende do sentido da corrente que o origina.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

Voc\u00ea coloca o polegar no sentido da corrente com a m\u00e3o espalmada (primeira figura), em seguida voc\u00ea fecha a m\u00e3o<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

\u00a0para pegar o fio (segunda figura) e o sentido da \u201cfechada\u201d de m\u00e3o \u00e9 o sentido do vetor\"\"\u00a0(terceira figura). Observe na terceira figura que\u00a0\"\"\u00a0\u00e9 sempre tangente \u00e0s linhas de indu\u00e7\u00e3o em cada ponto.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u00a0Define-se fluxo magn\u00e9tico pela letra \u03a6 (fi), como sendo o produto entre o vetor indu\u00e7\u00e3o magn\u00e9tica\"\", a \u00e1rea S da espira e o cosseno do \u00e2ngulo\u00a0\u03b1\u00a0formado entre\u00a0\"\"\u00a0e\u00a0\"\", ou seja:<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

\"\"\u00a0Observe que o fluxo magn\u00e9tico \u03a6 pode ser considerado como a grandeza f\u00edsica que mede o n\u00famero de linhas de indu\u00e7\u00e3o que atravessam a superf\u00edcie de uma espira e que o fluxo ser\u00e1 m\u00e1ximo quando \u03b1=0<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0(n\u00famero de linhas de<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

indu\u00e7\u00e3o que atravessam a espira \u00e9 m\u00e1ximo – I) e ser\u00e1 nulo quando \u03b1=90<\/b><\/span><\/span><\/span>o<\/b><\/span><\/span><\/sup><\/span>\u00a0(nenhuma linha de indu\u00e7\u00e3o atravessa a espira – II), o que \u00e9 o caso do exerc\u00edcio, n\u00e3o surgindo nenhuma corrente el\u00e9trica induzida na espira\u00a0 —\u00a0\u00a0<\/b><\/span><\/span><\/span>R- N\u00e3o.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

2. <\/b><\/span><\/span><\/span>Veja na figura que, nesse caso, as linhas de indu\u00e7\u00e3o do campo magn\u00e9tico criado pela corrente <\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

el\u00e9trica est\u00e3o saindo do interior do anel, perpendiculares a ele, gerando um fluxo magn\u00e9tico no interior do mesmo\u00a0 —\u00a0 esse fluxo magn\u00e9tico \u00e9 vari\u00e1vel pois a corrente el\u00e9trica no fio tamb\u00e9m o \u00e9, o que far\u00e1 surgir uma corrente el\u00e9trica induzida no anel, de acordo com a lei de Faraday-Newman\u00a0 <\/b><\/span><\/span><\/span>—\u00a0\u00a0Sim.<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

3. <\/b><\/span><\/span><\/span>Veja na figura que na parte superior do anel existe um fluxo de indu\u00e7\u00e3o magn\u00e9tica variando num <\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\"\"<\/p>\n

sentido (linhas de campo saindo) e na parte inferior em outro sentido (linhas de campo entrando)\u00a0 —\u00a0\u00a0 esse fen\u00f4meno gera nessas duas partes, superior e inferior do anel) for\u00e7as eletromotrizes induzidas de polaridades opostas, que se anulam\u00a0 —\u00a0 assim <\/b><\/span><\/span><\/span>n\u00e3o haver\u00e1 corrente el\u00e9trica induzida<\/b><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

\u00a0\u00a0<\/span><\/p>\n

Voltar para os exerc\u00edcios<\/span><\/a><\/h3>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

Resolu\u00e7\u00e3o Comentada ELETROMAGNETISMO \u2013 2013 \u2013 2014 01-\u00a0Veja na figura abaixo a regra da m\u00e3o esquerda colocada no ponto de entrada das carga e que \u00e9 v\u00e1lida para carga positiva, onde a for\u00e7a magn\u00e9tica est\u00e1 desviando a carga para a esquerda\u00a0 —\u00a0 para a carga negativa a for\u00e7a tem mesma dire\u00e7\u00e3o mas sentido contr\u00e1rio (para a direita) e a part\u00edcula<\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"parent":3335,"menu_order":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","template":"","meta":{"om_disable_all_campaigns":false,"_monsterinsights_skip_tracking":false,"_monsterinsights_sitenote_active":false,"_monsterinsights_sitenote_note":"","_monsterinsights_sitenote_category":0,"footnotes":""},"class_list":["post-3337","page","type-page","status-publish","hentry"],"aioseo_notices":[],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/3337","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/pages"}],"about":[{"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/types\/page"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=3337"}],"version-history":[{"count":1,"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/3337\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":3338,"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/3337\/revisions\/3338"}],"up":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/3335"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/fisicaevestibular.com.br\/novo\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=3337"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}